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	<title>491nmレーザー &#8211; さくらフォトニクス株式会社</title>
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	<title>491nmレーザー &#8211; さくらフォトニクス株式会社</title>
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	<item>
		<title>三次元アゾポリマーマイクロ構造のホログラフィー構造光を用いた成形</title>
		<link>https://sakuraphotonics.jp/cobolt/491nm-laser-holography/</link>
		
		<dc:creator><![CDATA[Kazuhisa Omi]]></dc:creator>
		<pubDate>Fri, 09 Aug 2024 02:35:51 +0000</pubDate>
				<category><![CDATA[ホログラフィー]]></category>
		<category><![CDATA[491nmレーザー]]></category>
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					<description><![CDATA[Molding three-dimensional azopolymer microstructures with holographically structured lightI Komang Januariyasa [&#8230;]]]></description>
										<content:encoded><![CDATA[
<p class="has-medium-font-size"><strong>Molding three-dimensional azopolymer microstructures with holographically structured light</strong><br>I Komang Januariyasa, Francesco Reda, Fabio Borbone, Marcella Salvatore, Stefano L. Oscurato</p>



<div class="paper-section-title">背景</div>



<p class="has-medium-font-size">　三次元マイクロ構造の作成は、フォトニクス、エネルギーハーベスティング、ウェッタビリティの調整、マイクロフルイディクス、ウェアラブルデバイス用センサーなど、さまざまな応用分野で非常に重要である。特に、アゾベンゼンを含むポリマー（アゾポリマー）は、光応答性を持ち、紫外線可視光による異性化を通じてマクロな変形を引き起こす。この異性化とは、分子内の構造が光によって変化する過程であり、アゾポリマーではトランス型とシス型の間で可逆的に変化する。この光による材料輸送は破壊的な熱的影響を伴わず、従来のリソグラフィー技術に比べて可逆的な変形が可能であるため、柔軟で費用対効果が高い三次元マイクロ構造の形成に利用できる。このプロセスは、光の強度と偏光の空間分布に依存しており、微細構造の多様性と複雑さを達成することが可能である。また、ホログラフィー技術は、精密で複雑なパターンの生成を可能にし、アゾポリマー表面に高精度で複雑な三次元構造を作り出すことができる。</p>



<div class="paper-section-title">従来の問題点</div>



<p class="has-medium-font-size">　しかし、従来のアゾポリマーを用いた光パターン技術には、幾何学的な多様性と局所的な構造化能力に限界がある。異なる形状や配置を実現するためには、追加の照射ステップや光学設定の変更が必要であり、一度の照射で広い領域に均一な形状しか作成できないという制約がある。また、標準的なリソグラフィ技術は、高スループットな製造には適しているが、高い複雑性と多様性を同時に達成することは困難である。</p>



<div class="paper-section-title">解決方法と結果</div>



<p class="has-medium-font-size">　そこで、本研究では、コンピュータ生成ホログラフィー（CGH）を使用して、アゾポリマーの円柱マイクロピラーの表面に任意の二次元光パターンを投影し、その形状を三次元的に変形させる技術を提案した。これにより、同じ初期構造から、凹型、凸型、対称型、非対称型など、様々な形態のマイクロ構造を一度の照射で作成することが可能となった。また、複数のマイクロピラーを個別に制御して再成形することで、集団的に異なる形状のマイクロ構造を同時に作成する能力を実証した。この技術は、光のみを使用して、オンデマンドで表面を再成形し、機能を持たせるマスクレスでコスト効率の高い方法として、新たな道を開くものである。</p>



<p>※この要約は、オープンアクセス論文（CC BY 4.0）に基づいています。</p>



<p><span data-icon="LsFile" data-id="0" style="--the-icon-svg: url(data:image/svg+xml;base64,PHN2ZyBoZWlnaHQ9IjFlbSIgd2lkdGg9IjFlbSIgeG1sbnM9Imh0dHA6Ly93d3cudzMub3JnLzIwMDAvc3ZnIiBhcmlhLWhpZGRlbj0idHJ1ZSIgdmlld0JveD0iMCAwIDQ4IDQ4Ij48cGF0aCBkPSJtNDEuNSAxMS43LTguMi04LjJjLS45LTEtMi4yLTEuNS0zLjUtMS41SDEwQzcuMiAyIDUgNC4yIDUgN3YzNGMwIDIuOCAyLjIgNSA1IDVoMjhjMi44IDAgNS0yLjIgNS01VjE1LjJjMC0xLjMtLjUtMi41LTEuNS0zLjV6TTMxIDYuOGw3LjIgNy4ySDMyYy0uNiAwLTEtLjQtMS0xVjYuOHpNMzggNDJIMTBjLS42IDAtMS0uNC0xLTFWN2MwLS42LjQtMSAxLTFoMTd2N2MwIDIuOCAyLjIgNSA1IDVoN3YyM2MwIC42LS40IDEtMSAxeiI+PC9wYXRoPjwvc3ZnPg==)" aria-hidden="true" class="swl-inline-icon"> </span><strong>その他の論文要約は<a href="https://sakuraphotonics.jp/cobolt/">Cobolt論文検索ページ</a>をご覧ください。</strong></p>



<h2 class="wp-block-heading">使用されたCoboltのレーザー</h2>


<div class="wp-block-image">
<figure class="alignleft size-thumbnail"><a href="https://sakuraphotonics.jp/cobolt/491nm-laser/"><img decoding="async" width="150" height="150" src="https://sakuraphotonics.jp/wp-content/uploads/2025/08/491nm-150x150.png" alt="491nmレーザー" class="wp-image-5020"/></a><figcaption class="wp-element-caption">491nmレーザー Calypso</figcaption></figure>
</div>


<p class="has-medium-font-size">研究で使用したCGHシステムには、491nmのCobolt製レーザーを使用した。これは、ホログラフィー技術において長いコヒーレンス長が干渉パターンの安定性を向上させ、より精密な微細構造制御を可能にするためである。</p>




]]></content:encoded>
					
		
		
			</item>
		<item>
		<title>コリメート3軸ズームシステムによる干渉ベッセルビームのサイドローブキャンセル</title>
		<link>https://sakuraphotonics.jp/cobolt/491nm-561nm-laser-bessel-beam/</link>
		
		<dc:creator><![CDATA[Kazuhisa Omi]]></dc:creator>
		<pubDate>Mon, 05 Aug 2024 12:03:53 +0000</pubDate>
				<category><![CDATA[レーザー加工]]></category>
		<category><![CDATA[光学素子]]></category>
		<category><![CDATA[491nmレーザー]]></category>
		<category><![CDATA[561nmレーザー]]></category>
		<guid isPermaLink="false">https://www.cobolt.jp/?p=2888</guid>

					<description><![CDATA[Marco Schnieder, Anna Niemann, Jana Hüve, Jürgen Klingauf, &#8220;Collimating three-axicon zoom system for int [&#8230;]]]></description>
										<content:encoded><![CDATA[
<h4 class="wp-block-heading u-mb-ctrl u-mb-20 has-medium-font-size">Marco Schnieder, Anna Niemann, Jana Hüve, Jürgen Klingauf, &#8220;Collimating three-axicon zoom system for interferometric Bessel beam side lobe cancellation.&#8221; Optical and Quantum Electronics, 2024, 56:716. <a href="https://doi.org/10.1007/s11082-023-06229-y" target="_blank" rel="noopener">https://doi.org/10.1007/s11082-023-06229-y</a></h4>



<div class="paper-section-title">背景</div>



<p class="u-mb-ctrl u-mb-10 has-medium-font-size">　ベッセルビーム（Bessel Beam）は、光トラッピング、材料加工、蛍光顕微鏡など多くの応用分野で利用される非回折ビームである。従来のBB生成方法としては、アニュラースリットやアキシコン、空間光変調器（SLM）がある。アキシコンはコストが低く透過率が高いという利点があり、SLMは多段階位相プロファイルと動的制御が可能である。例えば、SLMを用いることで、マルチレベルの位相プロファイルを得ることができ、動的なビーム制御が可能となる。しかし、SLMは低いダメージ閾値と低い反射率という欠点があるため、従来のアキシコンは依然として良い選択肢である。特に、迅速なパラメータ変更や軸方向の強度分布の工学的改変が不要な場合、アキシコンはより適した選択肢となる。また、アキシコンを用いたBB生成法の改善例としては、調整可能なBBを生成する流体アキシコンや、特定のBBパターン用に設計された可変メタアキシコンなどがある。<br>　また、従来の光学システムでは、ベッセルビームのサイドローブが実験過程で干渉することがあり、これを解決するために多くの方法が開発されている。例えば、ベッセルビームの側波帯を抑制する検出方法や、ビームとサンプル間の相互作用を直接適応させる方法がある。これには、非線形励起やサイドローブによる励起の抑制、ビームシェーピングが含まれる。</p>



<div class="paper-section-title">従来の問題点</div>



<p class="u-mb-ctrl u-mb-10 has-medium-font-size">　しかし、SLMは低いダメージ閾値と低い反射率という問題点がある。また、アキシコンを用いたベッセルビーム生成法は、パラメータ変更や軸方向の強度分布の工学的改変が難しいという課題がある。さらに、ベッセルビームのサイドローブが実験過程で干渉し、ノイズレベルを増加させることがある。</p>



<div class="paper-section-title">解決方法と結果</div>



<p class="has-medium-font-size">　そこで、本研究では、3つのアキシコンと2つのレンズを用いた新しい光学システム（SWANシステム）を提案した。このシステムは、コリメートされたアニュラーリング強度パターンを生成し、リングの直径を調整可能とする。さらに、マイケルソン干渉計を用いてベッセルビームのサイドローブを一方向にキャンセルする方法を紹介した。このシステムにより、ベッセルビームのパラメータを柔軟に調整でき、サイドローブを効率的に抑制することが可能となる。具体的には、二つのベッセルビームをコヒーレントに重ね合わせることで、一方の方向でサイドローブが強調され、他方の方向でキャンセルされることを理論的に示し、実験的に検証した。SWANシステムは、SLMやカスタム光学素子を使用する方法に比べて低コストであり、コリメートされた出力ビームを生成するため、干渉に有利である。</p>



<figure class="wp-block-image size-full"><img decoding="async" width="867" height="373" src="https://cobolt.sakuraphotonics.com/wp-content/uploads/2024/08/image.png" alt="" class="wp-image-2894" srcset="https://sakuraphotonics.jp/wp-content/uploads/2024/08/image.png 867w, https://sakuraphotonics.jp/wp-content/uploads/2024/08/image-300x129.png 300w, https://sakuraphotonics.jp/wp-content/uploads/2024/08/image-768x330.png 768w" sizes="(max-width: 867px) 100vw, 867px" /><figcaption class="wp-element-caption">3つのアキシコンと2つのレンズを用いた新しい光学システム　SWAN</figcaption></figure>



<figure class="wp-block-image size-full"><img decoding="async" width="711" height="552" src="https://cobolt.sakuraphotonics.com/wp-content/uploads/2024/08/image-1.png" alt="" class="wp-image-2901" srcset="https://sakuraphotonics.jp/wp-content/uploads/2024/08/image-1.png 711w, https://sakuraphotonics.jp/wp-content/uploads/2024/08/image-1-300x233.png 300w" sizes="(max-width: 711px) 100vw, 711px" /><figcaption class="wp-element-caption">SWANを利用したたマイケルソン干渉計</figcaption></figure>



<p>※この要約は、オープンアクセス論文（CC BY 4.0）に基づいています。</p>



<h2 class="wp-block-heading">論文で使用されたCoboltのレーザー</h2>



<div class="swell-block-columns"><div class="swell-block-columns__inner">
<div class="swell-block-column swl-has-mb--s"><div class="wp-block-image">
<figure class="alignleft size-thumbnail"><a href="https://sakuraphotonics.jp/cobolt/491nm-laser/"><img decoding="async" width="150" height="150" src="https://sakuraphotonics.jp/wp-content/uploads/2025/08/491nm-150x150.png" alt="491nmレーザー" class="wp-image-5020"/></a><figcaption class="wp-element-caption">491nmレーザー Calypso
</figcaption></figure>
</div></div>



<div class="swell-block-column swl-has-mb--s"><div class="wp-block-image">
<figure class="alignleft size-thumbnail"><a href="https://sakuraphotonics.jp/cobolt/561nm-laser/"><img decoding="async" width="150" height="150" src="https://sakuraphotonics.jp/wp-content/uploads/2025/08/561nm-150x150.jpg" alt="561nmレーザー" class="wp-image-164"/></a><figcaption class="wp-element-caption">561nmレーザー Jive</figcaption></figure>
</div></div>
</div></div>



<p><span data-icon="LsFile" data-id="0" style="--the-icon-svg: url(data:image/svg+xml;base64,PHN2ZyBoZWlnaHQ9IjFlbSIgd2lkdGg9IjFlbSIgeG1sbnM9Imh0dHA6Ly93d3cudzMub3JnLzIwMDAvc3ZnIiBhcmlhLWhpZGRlbj0idHJ1ZSIgdmlld0JveD0iMCAwIDQ4IDQ4Ij48cGF0aCBkPSJtNDEuNSAxMS43LTguMi04LjJjLS45LTEtMi4yLTEuNS0zLjUtMS41SDEwQzcuMiAyIDUgNC4yIDUgN3YzNGMwIDIuOCAyLjIgNSA1IDVoMjhjMi44IDAgNS0yLjIgNS01VjE1LjJjMC0xLjMtLjUtMi41LTEuNS0zLjV6TTMxIDYuOGw3LjIgNy4ySDMyYy0uNiAwLTEtLjQtMS0xVjYuOHpNMzggNDJIMTBjLS42IDAtMS0uNC0xLTFWN2MwLS42LjQtMSAxLTFoMTd2N2MwIDIuOCAyLjIgNSA1IDVoN3YyM2MwIC42LS40IDEtMSAxeiI+PC9wYXRoPjwvc3ZnPg==)" aria-hidden="true" class="swl-inline-icon"> </span><strong>その他の論文要約は<a href="https://sakuraphotonics.jp/cobolt/">Cobolt論文検索ページ</a>をご覧ください。</strong></p>




]]></content:encoded>
					
		
		
			</item>
		<item>
		<title>IFTカーゴとモーターはIFTトレインと順次結合してC. elegansの繊毛に入る</title>
		<link>https://sakuraphotonics.jp/cobolt/561nm-laser-microscopys/</link>
		
		<dc:creator><![CDATA[Kazuhisa Omi]]></dc:creator>
		<pubDate>Wed, 24 Jul 2024 02:49:23 +0000</pubDate>
				<category><![CDATA[その他顕微鏡]]></category>
		<category><![CDATA[単一分子計測]]></category>
		<category><![CDATA[491nmレーザー]]></category>
		<category><![CDATA[561nmレーザー]]></category>
		<guid isPermaLink="false">https://www.cobolt.jp/?p=2711</guid>

					<description><![CDATA[Aniruddha Mitra, Elizaveta Loseva, Erwin J. G. Peterman. &#8220;IFT cargo and motors associate sequentially wi [&#8230;]]]></description>
										<content:encoded><![CDATA[
<p class="u-mb-ctrl u-mb-10 has-medium-font-size">Aniruddha Mitra, Elizaveta Loseva, Erwin J. G. Peterman. &#8220;IFT cargo and motors associate sequentially with IFT trains to enter cilia of C. elegans.&#8221; Nature Communications 2024. <a href="https://doi.org/10.1038/s41467-024-47807-2" target="_blank" rel="noopener">https://doi.org/10.1038/s41467-024-47807-2</a></p>



<div class="paper-section-title">背景</div>



<p class="u-mb-ctrl u-mb-10 has-medium-font-size">　繊毛はほとんどの真核細胞に突き出た感覚器官であり、外部の信号を細胞体に伝える役割を果たしている。そのため、繊毛の正常な機能は細胞の正常な動作にとって非常に重要である。繊毛内部には細胞体とは異なる特定のタンパク質のプールが必要であり、この異なる組成を維持するために、真核細胞は特殊な細胞内輸送システムである**繊毛内輸送（IFT）**を使用している。IFTは、主にIFT-BおよびIFT-A複合体からなる大規模なポリマー構造であり、これらの複合体が規則的に繰り返されることで形成される。IFTトレインは、繊毛基底部で組み立てられ、<strong>キネシン-2モーター</strong>によって駆動されることで、繊毛基底部から移行領域（TZ）を経て繊毛の先端まで輸送される。C. elegansにおいては、順行性IFTは、ヘテロ三量体キネシン-IIとホモ二量体OSM-3の2つのキネシン-2モーターによって駆動される。キネシン-IIは移行領域を越える際に順行性IFTトレインをナビゲートし、その後徐々に速いOSM-3に置き換えられて、繊毛の先端まで輸送される。従来の研究では、蛍光回復法（FRAP）や構造解析により、繊毛基底部で順行性IFTトレインが段階的に組み立てられることが示されている。IFT-B複合体がテンプレートとして機能し、IFT-A、IFT-ダイニン複合体、およびキネシン-IIが順次結合することでトレインが形成される。さらに、いくつかの繊毛膜タンパク質が順行性IFTトレインに結合して移行領域を越えることが示されている。</p>



<div class="paper-section-title">従来の問題点</div>



<p class="u-mb-ctrl u-mb-10 has-medium-font-size">　しかし、順行性IFTトレインがどのようにして繊毛基底部で組み立てられ、どのようにしてタンパク質がこれに結合するかはまだ完全には理解されていない。また、繊毛基底部でのIFTトレインの動態や、異なる繊毛タンパク質がどのようにしてIFTトレインと結合して移行領域をナビゲートするかについての理解も不十分である。</p>



<div class="paper-section-title">解決方法と結果</div>



<p class="has-medium-font-size">　そこで、本研究ではC. elegansの化学感覚ニューロンの繊毛をモデルシステムとして使用し、単一分子イメージングを用いて、キネシン-II、OSM-3、およびIFT-ダイニンモーターとチューブリンが繊毛にどのように入るかを直接観察した。**小窓照明顕微鏡法（SWIM）**を使用して、PHA/PHBニューロンペアの繊毛におけるこれらのタンパク質のエントリーを可視化し、単一粒子追跡を行った。これにより、IFT成分が時間的および空間的に順次トレインに結合することが示された。また、野生型および変異体の線虫におけるIFT成分の超解像マッピングを行い、キネシン-IIが軸糸の組織化に不可欠であることを明らかにした。特に、キネシン-IIおよび/または移行領域機能を欠く繊毛のイメージングにより、キネシン-IIとOSM-3の相互作用がIFTトレインを効率的に移行領域を越えて運ぶ上で重要な役割を果たしていることが示された。本研究では、Cobolt社製レーザーを用いて、SWIM法による単一分子イメージングのための蛍光励起および漂白に使用した。Cobolt社製のレーザー発振器は高いレーザー強度を提供し、長時間にわたり高信号対背景比の単一分子イベントのイメージングを可能にする。</p>



<p>※この要約は、オープンアクセス論文（CC BY 4.0）に基づいています。</p>



<h2 class="wp-block-heading">論文で使用されたCoboltの561nmレーザー</h2>



<div class="wp-block-columns">
<div class="wp-block-column"><div class="wp-block-image">
<figure class="alignleft size-thumbnail"><a href="https://sakuraphotonics.jp/cobolt/561nm-laser/"><img decoding="async" width="150" height="150" src="https://sakuraphotonics.jp/wp-content/uploads/2025/08/561nm-150x150.jpg" alt="561nmレーザー" class="wp-image-164"/></a><figcaption class="wp-element-caption">561nmレーザー Jive</figcaption></figure>
</div></div>
</div>







<p><span data-icon="LsFile" data-id="0" style="--the-icon-svg: url(data:image/svg+xml;base64,PHN2ZyBoZWlnaHQ9IjFlbSIgd2lkdGg9IjFlbSIgeG1sbnM9Imh0dHA6Ly93d3cudzMub3JnLzIwMDAvc3ZnIiBhcmlhLWhpZGRlbj0idHJ1ZSIgdmlld0JveD0iMCAwIDQ4IDQ4Ij48cGF0aCBkPSJtNDEuNSAxMS43LTguMi04LjJjLS45LTEtMi4yLTEuNS0zLjUtMS41SDEwQzcuMiAyIDUgNC4yIDUgN3YzNGMwIDIuOCAyLjIgNSA1IDVoMjhjMi44IDAgNS0yLjIgNS01VjE1LjJjMC0xLjMtLjUtMi41LTEuNS0zLjV6TTMxIDYuOGw3LjIgNy4ySDMyYy0uNiAwLTEtLjQtMS0xVjYuOHpNMzggNDJIMTBjLS42IDAtMS0uNC0xLTFWN2MwLS42LjQtMSAxLTFoMTd2N2MwIDIuOCAyLjIgNSA1IDVoN3YyM2MwIC42LS40IDEtMSAxeiI+PC9wYXRoPjwvc3ZnPg==)" aria-hidden="true" class="swl-inline-icon"> </span><strong>その他の論文要約は<a href="https://sakuraphotonics.jp/cobolt/">Cobolt論文検索ページ</a>をご覧ください。</strong></p>




]]></content:encoded>
					
		
		
			</item>
		<item>
		<title>高速3D超解像イメージングのためのピクセル再割り当てラインスキャン顕微鏡</title>
		<link>https://sakuraphotonics.jp/cobolt/491nm-laser-microscopy-prlm/</link>
		
		<dc:creator><![CDATA[Kazuhisa Omi]]></dc:creator>
		<pubDate>Wed, 10 Jul 2024 05:43:38 +0000</pubDate>
				<category><![CDATA[超解像顕微鏡]]></category>
		<category><![CDATA[491nmレーザー]]></category>
		<guid isPermaLink="false">https://www.cobolt.jp/?p=2087</guid>

					<description><![CDATA[Hongjin Li, Gan Liu, Qiuyuan Zhong, and Shih-Chi Chen. &#8220;Pixel-reassigned line-scanning microscopy for fa [&#8230;]]]></description>
										<content:encoded><![CDATA[
<p class="u-mb-ctrl u-mb-20 has-medium-font-size"><strong>Hongjin Li, Gan Liu, Qiuyuan Zhong, and Shih-Chi Chen. &#8220;Pixel-reassigned line-scanning microscopy for fast volumetric super-resolution imaging.&#8221; Optics Express, Vol. 32, No. 2, 15 Jan 2024, pp. 2347-2355.</strong></p>



<div class="paper-section-title">背景</div>



<p class="u-mb-ctrl u-mb-10 has-medium-font-size">　超解像顕微鏡は、生物フォトニクスの分野で3D生物構造の詳細を明らかにする技術として急速に研究が進められている。例えば、単分子局在イメージング技術である確率的光学再構成顕微鏡（STORM）や光活性化局在顕微鏡（PALM）、および刺激発光減衰顕微鏡（STED）などが、ナノメートル単位のイメージング解像度を達成している。しかし、これらの技術は低速のイメージング速度と光毒性の問題があり、長期間の大規模な高速超解像イメージングには制限がある。一方、構造化照明顕微鏡（SIM）は、より高い光子効率、イメージング速度、および低光毒性を持ち、適度な解像度向上を実現している。従来のSIMは、高周波情報を含む複数の位相シフト構造画像を生成し、干渉を通じて異なる方向から取得することで超解像画像を再構成する。これにより、厚いまたは密な生物試料における高背景信号やノイズの問題を解決するための技術が進化してきた。</p>



<div class="paper-section-title">従来の問題点</div>



<p class="u-mb-ctrl u-mb-10 has-medium-font-size">　しかし、従来のSIMでは、TIRF-SIMやGI-SIMのような技術が使用されるが、これらは表面に限定された照明を利用しており、イメージング深度に制約がある。また、LiMoやHiLoアルゴリズムのような背景除去方法も有望な結果を示しているが、解像度は回折限界に制約される。さらに、従来のスキャニング顕微鏡(ISM)はシリアルスキャン構成（例えば、ガルバノミラーを使用）であり、低速なイメージング速度に悩まされている。これを解決するために、デジタルマイクロミラーデバイスやスピニングディスクを利用した並列スキャンISMが開発されたが、計算の複雑さが増し、複数の中心位置を特定する必要があるため、リアルタイム処理が困難になる問題がある。</p>



<div class="paper-section-title">解決方法と結果</div>



<p class="has-medium-font-size">　そこで、本研究では、ピクセル再割り当てラインスキャン顕微鏡（PRLM）を提案し、大規模な3D超解像イメージングを実現した。記録されたライン画像を各スキャン位置のライン照明中心に再割り当てして解像度を向上させ、次にHiLoアルゴリズムを適用して背景信号を除去する。この簡単な設計により、PRLMは密度の高い厚い生物試料の超解像イメージングに適した容易でコンパクトな低コストのソリューションとなる。<br>　シミュレーションと実験の結果、PRLMは0.41 µmの解像度と3400ピクセル/ミリ秒のイメージング速度を達成した。シミュレーションと実験により、蛍光ビーズのPSFが評価され、U-2 OS細胞や花粉粒などの生物試料の3Dイメージング能力が実証された。これらの結果は、PRLMが大規模生物試料の超解像可視化に適した強力なツールであることを確認した。</p>



<figure class="wp-block-image size-thumbnail"><img decoding="async" width="150" height="150" src="https://sakuraphotonics.jp/wp-content/uploads/2024/07/image-4-150x150.png" alt="" class="wp-image-2089"/></figure>



<p>※この要約は、オープンアクセス論文（CC BY 4.0）に基づいています。</p>



<h2 class="wp-block-heading">超解像顕微鏡法に使用された491nmレーザー</h2>


<div class="wp-block-image">
<figure class="alignleft size-thumbnail"><a href="https://sakuraphotonics.jp/cobolt/491nm-laser/"><img decoding="async" width="150" height="150" src="https://sakuraphotonics.jp/wp-content/uploads/2025/08/491nm-150x150.png" alt="491nmレーザー" class="wp-image-5020"/></a><figcaption class="wp-element-caption">491nmレーザー Calypso
</figcaption></figure>
</div>






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